Corrosion à haute température

Dans certains cas, l'oxyde est volatil (cas par exemple du PtO₂), ou bien est fragile, poreux, n'adhère pas au substrat. Dans ce cas, le mécanisme de dégradation est évident, le dioxygène réagit avec le métal pour former de l'oxyde et cet oxyde s'évapore ou s'écaille.

Un des paramètres importants est le rapport de volume entre l'oxyde et le métal, ou rapport de Pilling et Bedworth[1] : en effet, comme l'oxyde « remplace » le métal, le rapport de volume va déterminer si la couche d'oxyde est en traction ou en compression, et si les contraintes sont importantes ou faibles.

oxydation à haute température : mécanisme de dégradation d'une couche d'oxyde adhérente et compacte.

Dans le cas d'un oxyde adhérent et compact, le mécanisme de la dégradation a été décrit par J. Bénard[2] - [3]. La dégradation se fait en cinq étapes :

1. Adsorption et dissociation du dioxygène sur la surface du métal ;
2. Réaction entre les atomes d'oxygène adsorbés et le métal pour former des germes d'oxyde ;
3. Croissance latérale des germes jusqu'à la jonction, formation d'un film continu ;
4. Croissance du film d'oxyde en épaisseur par diffusion dans le film ;
5. Rupture du film d'oxyde par les contraintes induites par sa croissance et les défauts.

micrographie électronique montrant la rupture d'une couche d'oxyde

diagramme d'Ellingham-Richardson

Notons M l'atome de métal, quelle que soit sa nature (Fe, Ni, Al, Cr, Zr…), et notons M_nO₂ l'oxyde correspondant ; les coefficients ont été choisis pour simplifier l'écriture en considérant la réaction avec une molécule de dioxygène entière, cela peut être Fe₂O₃, Al₂O₃, Cr₂O₃ (n = 4/3), Fe₃O₄ (n = 3/2), FeO, NiO (n = 2), ZrO₂ (n = 1)... L'enthalpie molaire partielle (l'énergie libre de Gibbs) ΔG_MnO2 de la réaction d'oxydation

nM + O₂ → M_nO₂

s'écrit :

ΔG_MnO2 = ΔG⁰_MnO2 + RT·ln P_O2

où

• P_O2 est la pression partielle de dioxygène exprimée en atmosphères,
• R est la constante des gaz parfaits, R = 8,314 472 J mol⁻¹ K⁻¹ ± 1,5 × 10⁻⁵ J mol⁻¹ K⁻¹,
• T est la température absolue exprimée en kelvin (K).

L'enthalpie est représentée dans le diagramme d'Ellingham-Richardson, où l'on trace ΔG⁰(T)[4] - [5] - [6].

Le diagramme est bâti en supposant l'équilibre thermodynamique, des phases solides pures (activités égales à un), la fugacité du dioxygène égale à sa pression partielle, et que ΔG⁰ dépend linéairement de la température ; les ΔG se réfèrent à la réaction pour une mole de O₂. L'oxydation ne peut avoir lieu que si

ΔG_MnO2 < 0

soit

ΔG⁰_MnO2 < -RT·ln P_O2

Si l'on définit l'enthalpie libre du dioxygène

ΔG_O2 = RT·ln P_O2

et que l'on trace -ΔG_O2(T) dans ce diagramme, on obtient une droite passant par 0 ; l'intersection de cette droite et de la droite représentant ΔG_MnO2 définit la zone de températures où l'oxyde est thermodynamiquement stable pour la pression partielle de dioxygène donnée. Pour les conditions habituelles, la forme stable des métaux est la forme oxydée.

Note : en toute rigueur, il faudrait noter « -RT·ln(P_O2/P₀) » où P₀ est la pression servant à définir ΔG⁰ (ou « pression normale »), en l'occurrence 1 atm.

La molécule de dioxygène O₂ se lie au métal puis se dissocie en deux atomes d'oxygène séparés.

Les atomes d'oxygène occupent des sites d'adsorption préférentiels, en général les sites ayant le plus grand nombre d'atomes de métal voisins.

La répartition de ces sites dépend de la structure cristallographique de la surface, donc notamment de l'orientation du cristallite (ou grain)[7] - [8].

Densité de surface d'atomes du cristal en fonction de l'orientation de la facette.

Certains auteurs suggèrent que dans le cas d'alliages, les atomes se placent préférentiellement au voisinage des atomes les moins nobles, par exemple le fer dans le cas d'un alliage Fe-Al[9].

Ceci a trois conséquences :

• la structure du germe d'oxyde naissant s'adapte à la structure du substrat, et notamment à l'orientation du cristal métallique (épitaxie) ;
• selon leur orientation, certains germes d'oxyde croissent plus vite que d'autres, le film d'oxyde risque donc de présenter une texture (orientation préférentielle des cristallites) ;
• il peut y avoir un réarrangement des atomes de métal par diffusion de surface (le cristallite change de forme), pour réduire l'énergie d'interface, ce qui peut conduire à la formation de facettes ou de stries[10].

Une partie de l'oxygène adsorbé se dissout dans le métal et diffuse (c'est-à-dire que les atomes d'oxygène se glissent entre les atomes du métal et progressent vers l'intérieur de la pièce), ce qui dans certains cas peut conduire à une oxydation interne (cf. plus loin).

Les îlots d'oxyde, très minces, croissent latéralement jusqu'à se joindre. Cette croissance se fait par diffusion de surface[11] ; la vitesse de diffusion dépend donc de la densité atomique de la surface. Ainsi, selon l'orientation cristalline du substrat, certains germes d'oxyde croissent plus vite que d'autres. Le film d'oxyde initial peut donc présenter une texture (orientation cristallographique préférentielle).

Lorsque la couche est adhérente et compacte, l'oxyde isole maintenant le métal de l'atmosphère. Les atomes de dioxygène s'adsorbent donc sur l'oxyde. Lorsque l'oxyde est compact et adhérent, on peut envisager deux mécanismes de croissance :

• l'oxygène adsorbé sur l'oxyde se dissocie, passe en solution dans l'oxyde, diffuse vers l'interface métal/oxyde, et se combine à cette interface avec les atomes de métal ; la création d'oxyde se fait donc à l'interface métal/oxyde, on parle de « croissance vers l'intérieur » ;
• le métal à l'interface métal/oxyde passe en solution dans l'oxyde, diffuse vers l'interface oxyde/gaz, et se combine à cette interface avec l'oxygène adsorbé ; la création d'oxyde se fait donc à l'interface oxyde/gaz, on parle de « croissance vers l'extérieur ».

On peut aussi avoir une combinaison des deux, avec l'oxyde qui se forme au milieu de la couche d'oxyde.

On considère couramment que l'oxyde M_nO₂ est un composé ionique O²⁻/M^m+, m respectant la neutralité des charges (m×n = 4) ; la liaison oxyde est en fait plus complexe, mais cette approximation simplifie les calculs de diffusion. La diffusion des espèces se fait donc également sous forme ionique, essentiellement sous forme interstitielle ou lacunaire ; la présence de défauts d'antisites O_M^m+n et M_O^m+n• dans l'oxyde n'est pas envisagée du fait de l'énergie qu'il faudrait pour les créer (on utilise la notation de Kröger et Vink, recommandée par l'Iupac).

Dans le cas d'une diffusion vers l'extérieur, les ions métalliques partant laissent derrière eux des lacunes. On a donc une contraction de la couche superficielle du métal qui crée des contraintes. Lorsque la concentration en lacune est suffisante, elles se condensent pour former des pores (principe similaire à la précipitation). On constate donc fréquemment des pores à l'interface métal/oxyde. Cette formation de pores provoque une relaxation des contraintes, mais donne lieu à des concentrations de contraintes.

La croissance vers l'extérieur peut se faire de deux manières :

• le gaz réagit avec l'oxyde (le dioxygène est réduit), il capte des atomes métalliques de l'oxyde, laissant des lacunes ainsi que des trous d'électron ;
  O₂ + M_{M (oxyde)} → 2 O²⁻ + V_{M (oxyde)} + 2h
  les lacunes et les trous d'électron diffusent vers l'intérieur, et à l'interface métal/oxyde, des atomes du métal s'oxydent (captent les trous d'électron) pour devenir un ion M^m+ et passe dans l'oxyde, laissant une lacune
  M_(métal) + m h → M^m•_(métal)
  M^m•_(métal) + V_{M (oxyde)} → M_{M (oxyde)} + V_{M (métal)} ;
  en quelque sorte, la réduction du dioxygène crée un déficit d'ion métallique dans la couche, qui « aspire » les atomes du métal ;
• un atome du métal passe en insertion dans la couche d'oxyde, diffuse vers l'extérieur et réagit avec le dioxygène en surface de l'oxyde.

Dans le cas d'une diffusion vers l'intérieur, les ions d'oxygène s'« incrustent » dans le métal et créent donc une dilatation, qui génère des contraintes.

La croissance vers l'intérieur peut se faire de la manière suivante :

1. À l'interface métal/oxyde, les atomes du métal réagissent avec les ions O²⁻ de l'oxyde (le métal s'oxyde), laissant des lacunes ainsi que des électrons libres ;
   nM_{M (métal)} + 2O_{O (oxyde)} → 2 nM_{M (métal)} + 2O_{O (oxyde)} + V_O + me'
   en quelque sorte, les ions oxygène de l'oxyde O_O jouent le rôle de catalyseur ;
2. Les lacunes et les électrons diffusent vers l'extérieur, et à l'interface oxyde/gaz, des molécules du gaz se réduisent (captent les électron) pour devenir des ions O²⁻ et passent dans l'oxyde
   O₂ + 4e' → 2O²⁻
   O²⁻ + V_{O (oxyde)} → O_{O (oxyde)}

En quelque sorte, l'oxydation du métal crée un déficit d'ion oxyde dans la couche, qui « aspire » les atomes du gaz.

L'autre situation (diffusion d'un atome ou d'un ion d'oxygène en interstitiel) est peu probable, l'oxygène étant un « gros » atome.

L'adsorption du dioxygène peut se décrire par deux phénomènes : d'abord une physisorption : la molécule O₂ se lie au métal par une force de van der Waals, de manière réversible, puis une chimisorption, réaction thermiquement activée

O₂ + ≪s≫ = ≪O₂-s≫ physisorption

≪O₂-s≫ + ≪s≫ = 2≪O-≫ dissociation (chimisorption)

La lettre « s » désigne un site d'adsorption, et les doubles crochets ≪…≫ indiquent que l'espèce est à l'interface métal/gaz. Plusieurs modèles décrivent la cinétique d'adsorption isotherme :

• adsorption monocouche : Hill, Hill et Everett, Langmuir
• adsorption multicouche : BET (Brunauer, Emmet et Teller), théorie de la lame (Frenkel, Hasley et Hill), potentiel Polyani.

Mais ils sont rarement utilisés dans ce cadre. En effet, dans notre cas, nous pouvons retenir les hypothèses suivantes :

• la diffusion dans le gaz est rapide et n'est pas un facteur limitant ;
• on est quasiment instantanément à l'équilibre adsorption ↔ désorption, les processus d'adsorption étant thermiquement activés.

Si le facteur limitant du phénomène est une réaction de surface, on a alors une cinétique linéaire : étant à l'équilibre, l'apport en gaz sur la surface et la quantité de matière se désorbant sont constantes, donc les concentrations en réactants sont constantes. Dès lors, la quantité de matière réagissant est déterminée par la quantité de matière arrivant sur la surface et en partant.

Ce flux étant constant (équilibre), on en conclut que la réaction suit une cinétique linéaire :

m_ox = k_l.t

où m_ox est la masse d'oxyde, k_l le coefficient linéaire d'oxydation et t est le temps.

La cinétique d'adsorption joue dans les cas où l'on a une couche d'oxyde non protectrice (poreuse ou non adhérente, ou bien oxyde volatil) :

Si la couche est protectrice, la diffusion dans la couche d'oxyde est beaucoup plus lente que l'adsorption et c'est donc la cinétique de diffusion qui contrôle le phénomène. Cependant, la cinétique d'adsorption contrôle les premières minute de l'oxydation, pendant la germination de l'oxyde et la croissance latérale des grains ; certains auteurs ont relevé une cinétique linéaire dans les premières minutes de l'oxydation même dans le cas d'un oxyde compact et adhérent[12].

La formation initiale du film d'oxyde ne dépend que de l'alimentation en gaz de la surface, et est donc globalement linéaire. Une fois ce film formé, il constitue une barrière entre le métal et le gaz, à condition que ce film soit adhérent et compact. Il y a donc un ralentissement de la corrosion.

Globalement, la corrosion se fait par diffusion à travers l'oxyde. Plus le film est épais, plus le temps de diffusion est long. Une analyse rapide montre que l'épaisseur e du film d'oxyde, et donc la prise de masse de la pièce, varie comme la racine carrée du temps :

${\displaystyle e\propto {\sqrt {t}}}$ ;

${\displaystyle m_{\mathrm {ox} }\propto {\sqrt {t}}}$.

Le premier modèle à cinétique parabolique a été proposé par Tamman en 1920.

En 1933, Carl Wagner a fait une analyse plus fine et obtient lui aussi une cinétique parabolique. Il pose comme hypothèses que :

• la migration fait intervenir, outre la diffusion par sauts aléatoires, l'effet du gradient de potentiel chimique ainsi que l'effet du champ électrique local créé par la répartition des charges ;
• l'oxyde a une composition proche de la stœchiométrie ;
• à tout instant, l'oxyde est localement à l'équilibre chimique ;
• le circuit est ouvert, c’est-à-dire que le courant électrique global est nul et donc que les flux d'espèces chargées sont couplés.

La théorie de Wagner présente l'intérêt de relier la constante de vitesse (constante de proportionnalité entre l'épaisseur et la racine carrée du temps) aux paramètres fondamentaux du matériau (comme les coefficients de diffusion). Dans les faits, cela donne d'assez mauvais résultats, les hypothèses de Wagner étant trop éloignées de la réalité (il ignore en particulier le rôle des joints de grain dans la diffusion).

Mais on constate cependant bien expérimentalement une croissance en racine carrée du temps.

Lorsque la couche se rompt, en raison des contraintes générées, le gaz accède directement à une surface importante non oxydée. On constate donc une accélération de la prise de masse, une rupture de la loi quadratique.

Lorsque la couche est très fragile et se rompt ou se décolle en permanence, ou bien lorsque l'oxyde est poreux, voir volatil, rien ne s'oppose à l'oxydation, la loi est donc linéaire.

• Corrosion
  • Corrosion aqueuse
  • Corrosion atmosphérique
  • Corrosion sous contrainte
  • Fatigue-corrosion
• calcination

: document utilisé comme source pour la rédaction de cet article.

• [Cor 1996] (en) Corrosion, ASM International (American Society for Materials), coll. « ASM Handbook » (n^o 13), 1996, 5^e éd.
• [Bén 1962] J. Bénard et al., L'Oxydation des métaux, Gauthier-Villars, 1962
• [GM 1995] (en) H.J. Grabke (éditeur), D.B. Meadowcroft (éditeur) et al., Guidelines for methods of testing and research in high temperature corrosion, The Institute of Materials, coll. « European Federation of Corrosion Publications » (n^o 14), 1995
• [Kof 1988] (en) P. Kofstad, High Temperature Corrosion, Elsevier, 1988
• D. Landolt, Corrosion et chimie de surfaces des métaux, Presses Polytechniques et Universitaires Romandes, coll. « Traité des matériaux » (n^o 12), 1993
• (en) J. Nowotny (éditeur) et al., Diffusion in Solids and High Temperature Oxidation of Metals, Trans Tech Publications, 1992
• Métallurgie, du minerai au matériau :
  • [Phi 1998] J. Philibert, A. Vignes, Y. Bréchet et P. Combrade, Métallurgie, du minerai au matériau, Paris, Masson, 1998, 1^re éd. (ISBN 2-225-82978-0)
  • [Phi 2002] (en) J. Philibert, A. Vignes, Y. Bréchet et P. Combrade, Métallurgie, du minerai au matériau, Paris, Dunod, 2002, 2^e éd., 1177 p. (ISBN 2-10-006313-8)