Bêta-borate de baryum

L'α-borate de baryum est un matériau optique ayant une fenêtre de transmission optique très large, s'étendant de 190 à 3 500 nm. Il a de bonnes propriétés mécaniques et convient aux applications optiques ultraviolettes de polarisation à grande puissance. Il peut se substituer à la calcite CaCO₃, au dioxyde de titane TiO₂ ou au niobate de lithium LiNbO₃ dans les prismes de Glan-Taylor, les prismes de Glan-Thompson, les miroirs semi-réfléchissants et d'autres composants optiques. Il est faiblement hygroscopique et a une dureté de 4,5 sur l'échelle de Mohs. Il cristallise dans le système trigonal avec le groupe d'espace R3c (n^o 167) et les paramètres a = b = 723,5 pm et c = 3 919 pm[8].

Le β-borate de baryum, quant à lui, est transparent d'environ 190 à 3 300 nm. Il peut être utilisé comme convertisseur bas. Sa dureté est également de 4,5 sur l'échelle de Mohs. Il cristallise également dans le système trigonal mais avec le groupe d'espace R3c (n^o 161) et les paramètres a = b = c = 838,0 pm et α = 96,65°[9]. La structure présente trois ions trimériques (BO₂)₃⁻ presque plans. Chaque atome de baryum est coordonné à huit atomes d'oxygène provenant d'anions voisins. Ses propriétés optiques non linéaires sont près de dix fois supérieures à celles du phosphate de monopotassium KH₂PO₄. Il peut également être utilisé avec des impulsions laser à très haute densité d'énergie, le seuil d'endommagement (en) du matériau étant de l'ordre de 5 GW/cm² à 1 064 nm pendant 10 ns.

Le borate de baryum a une forte biréfringence uniaxiale négative et peut être utilisé pour la génération de seconde harmonique de 409,6 à 3 500 nm. Ses indices de réfraction sont peu sensibles à la température, ce qui permet de conserver l'accord de phase sur une gamme de températures larges de 55 °C inhabituellement large.

Le borate de baryum peut être obtenu en faisant réagir une solution aqueuse d'acide borique H₃BO₃ avec de l'hydroxyde de baryum Ba(OH)₂. Le γ-borate de baryum obtenu contient de l'eau de cristallisation qui ne peut être entièrement éliminée par séchage à 120 °C mais par chauffage de 300 à 400 °C. La calcination à des températures d'environ 600 à 800 °C consuident à la conversion complète en polymorphe β. Le BBO obtenu de cette manière contient pas de traces de BaB₂O₂[10].

Les cristaux de BBO destinés aux applications d'optique non linéaire peuvent être obtenus par croissance à partir de flux de borate de baryum, d'oxyde de sodium Na₂O et de chlorure de sodium NaCl fondus[11].

Des couches minces de borate de baryum peuvent être déposées par épitaxie en phase vapeur aux organométalliques à partir d'hydrotris(1-pyrazolyl)borate de baryum(II). On obtient différentes phases en fonction de la température de croissance[12]. On peut également préparer du BBO pour les applications photoniques par procédé sol-gel assisté par polyvinylpyrrolidone[13].

Le monohydrate de borate de baryum est obtenu à partir d'une solution de sulfure de baryum BaS et de tétraborate de sodium Na₂B₄O₇. Il peut être utilisé comme additif par exemple dans des retardateurs de flamme, des fongicides ou des inhibiteurs de corrosion.

Le dihydrate est obtenu à partir d'une solution de métaborate de sodium NaBO₂ et de chlorure de baryum BaCl₂ à une température de 90 à 95 °C ; un précipité blanc se forme lorsque la solution est refroidie à température ambiante. Il perd son eau de cristallisation à 140 °C et peut être utilisé comme retardateur de flamme pour peinture, textile et papier[14].

• Indice de réfraction, 1 064 nm : ${\displaystyle n_{\text{o}}=1,65,\ n_{\text{e}}=1,54}$[15]
• Indice de réfraction, 532 nm : ${\displaystyle n_{\text{o}}=1,67,\ n_{\text{e}}=1,55}$
• Indice de réfraction, 266 nm : ${\displaystyle n_{\text{o}}=1,75,\ n_{\text{e}}=1,61}$
• Transparence (> 0,5 cm⁻¹) : 198–2 600 nm[16]
• Coefficients thermo-optiques[16] :
  • ${\displaystyle {\frac {\partial n_{\text{o}}}{\partial \mathrm {T} }}=-9,3\times 10^{-6}/^{\circ }\mathrm {C} }$ ;
  • ${\displaystyle {\frac {\partial n_{\text{e}}}{\partial \mathrm {T} }}=-16,6\times 10^{-6}/^{\circ }\mathrm {C} }$.

• Coefficients optiques non linéaires[17] :
  • d₂₂ = 2,3 pV/m ;
  • d₃₁ = –0,16 pV/m.

• Seuil de dommage : 10 GW/cm² pour une largeur d'impulsion de 100 ps à 1 064 nm.