Filtre passe-bas

Un filtre passe-bas du premier ordre est caractérisé par sa fréquence de coupure ${\displaystyle f_{c}}$. La fonction de transfert du filtre est obtenue en dénormalisant le filtre passe-bas normalisé en remplaçant ${\displaystyle \omega _{n}}$ par ${\displaystyle \omega /\omega _{c}}$, ce qui donne la fonction de transfert suivante :

${\displaystyle H(j\omega )={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {K}{1+j{\frac {\omega }{\omega _{c}}}}}}$

où

${\displaystyle v_{i}}$ est le signal d'entrée

${\displaystyle v_{o}}$ est le signal de sortie

${\displaystyle \displaystyle \omega =2\pi f}$

${\displaystyle \displaystyle \omega _{c}=2\pi f_{c}}$

Le module et la phase de la fonction de transfert sont égaux à :

${\displaystyle |H(j\omega )|=\left|{\frac {v_{o}}{v_{i}}}\right|={\frac {K}{\sqrt {1+{\big (}{\frac {\omega }{\omega _{c}}}{\big )}^{2}}}}}$

${\displaystyle \phi (\omega )=\arg H(j\omega )=-\arg \left(1+j{\frac {\omega }{\omega _{c}}}\right)=-\arctan \left({\frac {\omega }{\omega _{c}}}\right)}$

Il y a plusieurs méthodes pour implémenter ce filtre. Une réalisation active et une réalisation passive sont ici présentées. K est le gain du filtre.

La manière la plus simple de réaliser physiquement ce filtre est d'utiliser un circuit RC. Comme son nom l'indique, ce circuit est constitué d'une résistance ${\displaystyle R}$ et d'un condensateur de capacité ${\displaystyle C}$. Ces deux éléments sont placés en série avec la source ${\displaystyle v_{i}}$ du signal. Le signal de sortie ${\displaystyle v_{o}}$ est récupéré aux bornes du condensateur. Alors que la résistance est constante quelle que soit la fréquence, il n'en est pas de même pour le condensateur; plus la fréquence est élevée, moins le condensateur a le temps de se charger/décharger. Lorsque la fréquence tend vers l'infini, le condensateur se comporte comme un court-circuit (shunt). Lorsque la fréquence tend vers 0, il se comporte comme un circuit ouvert. Il s'agit en quelque sorte d'une résistance variable en fonction de la fréquence. Pour retrouver la fonction de transfert de ce filtre, il faut travailler dans le domaine de Laplace en utilisant les impédances des éléments. Avec cette technique, le circuit devient un simple diviseur de tension, et on obtient :

${\displaystyle H(j\omega )={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {1}{1+jRC\omega }}}$

Dans cette équation, ${\displaystyle j}$ est un nombre complexe (j tel que j²=-1) et ${\displaystyle \omega }$ est la pulsation du circuit ou fréquence radiale, exprimée en rad/s. Comme la fréquence de coupure d'un circuit RC est :

Un filtre passe-bas analogique d'ordre 1 réalisé avec un circuit RC

${\displaystyle f_{c}={\frac {1}{2\pi RC}}}$ ou ${\displaystyle \omega _{c}={\frac {1}{RC}}}$

Ici ${\displaystyle \omega _{c}}$, la pulsation de coupure, est également la pulsation propre ${\displaystyle \omega _{o}}$ du circuit. Elle est également l'inverse de la constante de temps ${\displaystyle \tau }$ du circuit (majorée de la constante ${\displaystyle 2\pi }$). Ainsi, on obtient bel et bien la fonction de transfert typique du filtre passe-bas du premier ordre.

Avec cette fonction de transfert, on peut obtenir les diagrammes de Bode :

• Le gain en décibels :

${\displaystyle G_{dB}(\omega )=20\cdot \log |H(j\omega )|=-10\cdot \log \left(1+{\big (}\omega RC)^{2}\right)}$

• La phase en radians :

${\displaystyle \phi (\omega )=-\arctan {\big (}\omega RC)}$

On distingue alors deux situations idéales :

Lieux de Bode du filtre passe-bas passif d'ordre 1

• Lorsque ${\displaystyle \omega \ll \omega _{c}}$, on a :

${\displaystyle G_{dB}\simeq 0}$ et ${\displaystyle \phi \simeq 0}$

• Lorsque ${\displaystyle \omega \gg \omega _{c}}$, on a :

${\displaystyle G_{dB}\sim -20\cdot \log \left({\frac {\omega }{\omega _{c}}}\right)}$ et ${\displaystyle \phi \simeq -90}$

On remarque que pour ${\displaystyle \omega =\omega _{c}}$, on a ${\displaystyle G_{dB}}$ = -3 dB.

Il est également possible de réaliser un filtre passe-bas avec un circuit actif. Cette option permet d'ajouter du gain au signal de sortie, c'est-à-dire d'obtenir une amplitude supérieure à 0 dB dans la bande passante. Plusieurs configurations permettent d'implémenter ce genre de filtre.

Un filtre passe-bas actif

Dans la configuration présentée ici, la fréquence de coupure se définit comme suit :

${\displaystyle f_{c}={1 \over 2\pi R_{2}C}}$ ou ${\displaystyle \omega _{\mathrm {c} }={\frac {1}{R_{2}C}}}$

En utilisant les propriétés des amplificateurs opérationnels, et les impédances des éléments, on obtient la fonction de transfert suivante :

${\displaystyle H(j\omega )={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {-R_{2}}{R_{1}}}\cdot {\frac {1}{1+jR_{2}C\omega }}}$

En basse fréquence, le condensateur agit comme un circuit ouvert, ce qui est confirmé par le fait que le terme de droite de l'équation précédente tend vers 1. La formule simplifiée ainsi obtenue nous donne le gain dans la bande passante :

${\displaystyle H(\omega )_{\omega \ll \omega _{c}}={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {-R_{2}}{R_{1}}}}$

En haute fréquence, le condensateur agit comme un circuit fermé et le terme de droite tend vers 0, ce qui fait tendre la formule vers zéro.

${\displaystyle H(\omega )_{\omega \gg \omega _{c}}={\frac {v_{o}}{v_{i}}}\simeq 0}$

Avec la fonction de transfert, on peut démontrer que l'atténuation dans la bande rejetée est de 20 dB/décade ou de 6 dB par octave telle qu'attendu pour un filtre d'ordre 1.

Il est fréquent de voir un circuit d'amplification ou d'atténuation transformé en filtre passe-bas en ajoutant un condensateur C. Ceci diminue la réponse du circuit à haute fréquence et aide à diminuer les oscillations dans l'amplificateur. Par exemple, un amplificateur audio peut être un filtre passe-bas actif avec une fréquence de coupure de l'ordre de 100 kHz pour réduire le gain à des fréquences qui autrement oscilleraient. Cette modification du signal n'altère pas les informations « utiles » du signal, car la bande audio (bande de fréquence audible par l'humain) s'étend jusqu’à environ 20 kHz, ce qui est largement inclus dans la bande passante du circuit.

Un filtre passe-bas du second ordre est caractérisé par sa fréquence propre ${\displaystyle f_{o}}$ et par le facteur de qualité Q. Il est représenté par la fonction de transfert suivante :

${\displaystyle H(j\omega )={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {K}{1-({\frac {\omega }{\omega _{0}}})^{2}+j{\frac {({\frac {\omega }{\omega _{0}}})}{Q}}}}}$

où
${\displaystyle \omega =2\pi f\,}$
${\displaystyle \omega _{o}=2\pi f_{o}\,}$

Le module et la phase de la fonction de transfert sont donc égaux à :

${\displaystyle |H(\omega )|=|{\frac {v_{o}}{v_{i}}}|={\frac {K}{\sqrt {(1-({\frac {\omega }{\omega _{0}}})^{2})^{2}+({\frac {({\frac {\omega }{\omega _{0}}})}{Q}})^{2}}}}}$

${\displaystyle \phi (\omega )=-\arctan \left({\frac {\frac {({\frac {\omega }{\omega _{0}}})}{Q}}{1-({\frac {\omega }{\omega _{0}}})^{2}}}\right)}$

La manière la plus simple de réaliser physiquement ce filtre est d'utiliser un circuit RLC. Comme son nom l'indique, ce circuit est constitué d'une résistance ${\displaystyle R}$, d'un condensateur de capacité ${\displaystyle C}$ et d'une bobine d'inductance ${\displaystyle L}$. Ces trois éléments sont placés en série avec la source ${\displaystyle v_{i}}$ du signal. Le signal de sortie ${\displaystyle v_{o}}$ est récupéré aux bornes du troisième et dernier élément, le condensateur. Pour retrouver la fonction de transfert de ce filtre, il faut travailler dans le domaine de Laplace en utilisant les impédances des éléments. Avec cette technique, le circuit devient un simple diviseur de tension, et on obtient :

${\displaystyle H(j\omega )={\frac {v_{o}}{v_{i}}}={\frac {\frac {-1}{LC}}{\omega ^{2}-j\omega {\frac {R}{L}}-{\frac {1}{LC}}}}={\frac {1}{1+jRC\omega -LC\omega ^{2}}}}$

Avec :

${\displaystyle \omega _{o}={\frac {1}{\sqrt {LC}}}}$

${\displaystyle Q={\frac {1}{R}}{\sqrt {\frac {L}{C}}}}$

Le module et la phase de ce circuit sont :

${\displaystyle |H(\omega )|=\left|{\frac {v_{o}}{v_{i}}}\right|={\frac {1}{\sqrt {R^{2}C^{2}{\omega }^{2}+{\big (}1-LC{\omega }^{2})^{2}}}}}$

${\displaystyle \phi (\omega )=-\arctan \left({\frac {RC\omega }{1-LC{\omega }^{2}}}\right)}$

Plusieurs types de filtres existent pour réaliser un filtre actif du deuxième ordre. Les plus populaires sont les structures MFB et VCVS.

Les filtres d'ordre supérieur sont généralement composés de filtres d'ordre 1 et 2 en cascade. La réalisation d'un filtre d'ordre 5, par exemple, se fait en plaçant deux filtres d'ordre 2 et un filtre d'ordre 1. Il serait possible de réaliser directement un filtre d'ordre 5, mais la difficulté de conception en serait grandement augmentée. Il faut également savoir que tout filtre d'ordre supérieur à 2 peut être décomposé en produit (cascade) de filtre d'ordre 1 et 2, du aux propriétés des polynômes (tout polynôme d'ordre supérieur à 2 peut être factorisé en produit de polynômes de degré inférieur ou égal à 2). Cela explique pourquoi il est inutile de concevoir directement un filtre d'ordre 5 alors que l'on peut obtenir exactement le même résultat avec la cascade de deux filtres d'ordre 2 et d'un d'ordre 1. La conception d'un filtre d'ordre supérieur à 2 est pourtant une pratique qui a existé, principalement aux débuts de l'électronique où les composants actifs étaient relativement chers. Un filtre d'ordre 5 conçu comme tel nécessite en effet un seul composant actif, alors que la cascade de 3 filtres en aurait demandé 3.

• Filtre coupe-bande
• Filtre passe-bande
• Filtre passe-haut
• Filtre (électronique)
• Le filtrage spatial en optique, et plus particulièrement l'épuration d'un laser.