Équation du rendu

L'équation du rendu s'écrit :

${\displaystyle L_{\text{o}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{o}},\lambda ,t)=L_{\text{e}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{o}},\lambda ,t)\ +\int _{\Omega }f_{\text{r}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{i}},\omega _{\text{o}},\lambda ,t)L_{\text{i}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{i}},\lambda ,t)(\omega _{\text{i}}\cdot \mathbf {n} )\operatorname {d} \omega _{\text{i}}}$

où :

• ${\displaystyle L_{\text{o}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{o}},\lambda ,t)}$ est la luminance spectrale totale sortant du point ${\displaystyle \mathbf {x} }$ selon la direction ${\displaystyle \omega _{\text{o}}}$, à la longueur d'onde ${\displaystyle \lambda }$ et au temps ${\displaystyle t}$ ;
• ${\displaystyle \mathbf {x} }$ est la position dans l'espace ;
• ${\displaystyle \omega _{\text{o}}}$ est la direction de la lumière sortante ;
• ${\displaystyle \lambda }$ est la longueur d'onde de la lumière ;
• ${\displaystyle t}$ est le temps ;
• ${\displaystyle L_{\text{e}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{o}},\lambda ,t)}$ est la luminance spectrale émise ;
• ${\displaystyle \int _{\Omega }\dots \operatorname {d} \omega _{\text{i}}}$ est l'intégrale sur ${\displaystyle \Omega }$ ;
• ${\displaystyle \Omega }$ est l'hémisphère unitaire centrée en ${\displaystyle \mathbf {n} }$ contenant les valeurs de ${\displaystyle \omega _{\text{i}}}$ pour lesquelles ${\displaystyle \omega _{\text{i}}\cdot \mathbf {n} >0}$ ;
• ${\displaystyle \mathbf {n} }$ est la normale à la surface au point ${\displaystyle \mathbf {x} }$ ;
• ${\displaystyle \omega _{\text{i}}}$ est l'opposé de la direction entrante ;
• ${\displaystyle f_{\text{r}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{i}},\omega _{\text{o}},\lambda ,t)}$ est la fonction de distribution de réflectance bidirectionnelle, soit la proportion de lumière réfléchie de ${\displaystyle \omega _{\text{i}}}$ vers ${\displaystyle \omega _{\text{o}}}$ au point ${\displaystyle \mathbf {x} }$, à la longueur d'onde ${\displaystyle \lambda }$ et au temps ${\displaystyle t}$ ;
• ${\displaystyle L_{\text{i}}(\mathbf {x} ,\omega _{\text{i}},\lambda ,t)}$ est la luminance spectrale arrivant en ${\displaystyle \mathbf {x} }$ selon la direction ${\displaystyle \omega _{\text{i}}}$, à la longueur d'onde ${\displaystyle \lambda }$ et au temps ${\displaystyle t}$ ;
• ${\displaystyle \omega _{\text{i}}\cdot \mathbf {n} }$ est le facteur d'atténuation de l'irradiance dû à l'angle d'incidence, qui tient compte de l'étalement du flux lumineux sur la surface lorsque l'éclairement n'est pas perpendiculaire. Ce terme est souvent écrit ${\displaystyle \cos \theta _{i}}$ avec ${\displaystyle \theta _{\text{i}}}$ l'angle d'incidence.

L'équation du rendu est linéaire car elle se compose uniquement de multiplications et d'additions. Cette caractéristique permet de factoriser certains termes de l'équation ou de les réarranger pour procéder à des simplifications sous certaines hypothèses pratiques, comme le font de nombreuses méthodes de rendu[3]. Formellement, il s'agit d'une équation intégrale de Fredholm du second type.

Résoudre l'équation du rendu pour obtenir une image à partir d'une scène donnée est l'objectif du rendu physique réaliste. La rastérisation d'une scène 3D permet de résoudre le cas spécial de l'équation du rendu où la lumière entrante provient d'une source lumineuse, et la lumière sortante est collectée par un capteur virtuel ; on parle alors d'éclairage direct. Les algorithmes qui tiennent compte de multiples rebonds de lumière entre les surfaces simulent quant à eux l'éclairage global. Historiquement, la méthode des éléments finis a été appliquée à ce problème, conduisant aux algorithmes de rendu par radiosité. Aujourd'hui, la méthode de Monte Carlo est la plus employée pour l'éclairage global[4]. Elle se décline en de nombreux algorithmes comme le Path Tracing, le Photon Mapping, ou le transport lumineux par Metropolis.

Telle quelle, l'équation du rendu ne décrit pas tous les aspects du transport lumineux car de nombreux phénomènes physiques dépassent son cadre théorique. Plusieurs caractéristiques des surfaces solides ne sont pas modélisées par la BRDF, et échappent donc à l'équation du rendu :

• La réfraction, qui se produit lorsque la lumière est transmise à travers la surface, par exemple lorsqu'elle atteint un objet en verre ou la surface de l'eau.
• La transluminescence, où les positions d'entrée et de sortie de la lumière sont différentes. Ce phénomène est très présent à l'intérieur des surfaces organiques telles que la peau ou les champignons. Une BSSRDF peut être employée pour les représenter.

D'autre phénomènes ne peuvent pas être pris en compte dans l'équation du rendu car ils contredisent les hypothèses de l'optique géométrique :

• La polarisation, où les composantes de la lumière sont réfléchies séparément, par exemple lorsqu'elle se reflète à la surface de l'eau.
• La phosphorescence, qui se produit lorsque la lumière ou tout autre rayonnement électromagnétique est absorbé à un temps donné et réémis ultérieurement.
• La fluorescence, où la lumière absorbée est réémise immédiatemment mais à des longueurs d'onde différentes.
• L'effet Doppler, où la lumière arrivant sur une surface se déplaçant à grande vitesse sort avec une longueur d'onde décalée.
• Les interférence, qui surviennent quand les propriétés ondulatoires de la lumière entrent en jeu lors de la réflexion. C'est le cas sur des surfaces de taille caractéristique comparable aux longueurs d'onde réfléchies.
• Les effets non linéaires, pour lesquels la conservation de l'énergie ne concerne plus seulement le flux lumineux et la surface mais un système plus large comme l'intérieur d'un laser.

L'équation du rendu peut être généralisée pour décrire des configurations physiques complexes. Par exemple, lorsqu'une scène n'est pas composée uniquement de surfaces séparées par du vide mais contient des milieux participants comme de la fumée ou des nuages, l'équation du rendu est généralisée en l'équation du rendu volumique[5] pour tenir compte des interactions entre les photons et les particules présentes dans le milieu.