Longueur de Rayleigh

Pour qu'un faisceau gaussien se propage dans l'espace libre le long d’un axe ${\displaystyle {\hat {z}}}$ avec un numéro d'onde ${\displaystyle k=2\pi /\lambda }$, la longueur de Rayleigh est donnée par[2]:

${\displaystyle z_{\mathrm {R} }={\frac {\pi w_{0}^{2}}{\lambda }}={\frac {1}{2}}kw_{0}^{2}}$

où ${\displaystyle \lambda }$ est la longueur d'onde (la longueur d'onde du vide divisée par ${\displaystyle n}$, l'indice de réfraction) et ${\displaystyle w_{0}}$ est la taille radiale du faisceau à son point le plus étroit. Cette équation et celles qui suivent supposent que la taille n'est pas extraordinairement petite; ${\displaystyle w_{0}\geq 2\lambda /\pi }$[3].

Le rayon du faisceau à distance ${\displaystyle z}$ du point de resserrement est[4]:

${\displaystyle w(z)=w_{0}\,{\sqrt {1+{\left({\frac {z}{z_{\mathrm {R} }}}\right)}^{2}}}.}$

La valeur minimale de ${\displaystyle w(z)}$ se produit à ${\displaystyle w(0)=w_{0}}$, par définition. À distance ${\displaystyle z_{\mathrm {R} }}$ à partir de la taille du faisceau, le rayon du faisceau est augmenté d'un facteur ${\displaystyle {\sqrt {2}}}$ et la section transversale par 2.

La dispersion angulaire totale d'un faisceau gaussien en radians est liée à la longueur de Rayleigh par[1]:

${\displaystyle \Theta _{\mathrm {div} }\simeq 2{\frac {w_{0}}{z_{R}}}.}$

Le diamètre du faisceau à sa taille (taille du point focal) est donné par:

${\displaystyle D=2\,w_{0}\simeq {\frac {4\lambda }{\pi \,\Theta _{\mathrm {div} }}}}$ .

Ces équations sont valables dans les limites de l'approximation paraxiale. Pour les faisceaux avec une divergence beaucoup plus grande, le modèle de faisceau gaussien n'est plus suffisamment précis et une analyse optique physique est nécessaire.

• Divergence de faisceau
• Produit de paramètre de poutre
• Fonction gaussienne
• Équation des ondes électromagnétiques
• John Strutt, 3e baron Rayleigh
• Robert Strutt, 4e baron Rayleigh
• Profondeur de champ

• Encyclopédie optique de la photonique RP Rayleigh length