Potentiel électrique

Un objet peut posséder une charge électrique. Placé dans un champ électrique, un tel objet chargé subit une force. Si l'objet est chargé positivement, la force s'exerce dans le sens du vecteur champ électrique à l'endroit où se situe l'objet ; si sa charge est négative la force s'exerce dans le sens opposé. La force subie est égale au produit de la charge par le champ électrique.

Le potentiel électrique (ou plus simplement potentiel) en un point d'un champ électrique correspond au travail à fournir pour transporter une charge positive unitaire depuis l'infini jusqu'à ce point (le potentiel électrique à l'infini étant par définition égal à 0).

La force et le potentiel sont directement liés. Quand un objet se déplace dans la direction de la force qui le met en mouvement, son énergie cinétique augmente ; par exemple, l'énergie potentielle gravitationnelle d'un objet au sommet d'une tour est plus élevée qu'au sol. Durant la chute de l'objet, son énergie cinétique augmente et est transformée en chaleur, ou énergie thermique.

Un champ électrique (en l'absence de champ magnétique variable) partage avec un champ de force gravitationnel (gravité) cette propriété que l'énergie potentielle ne dépend que de la position dans le champ : la force s'exerçant sur un objet ne dépend que des propriétés intrinsèques de cet objet (par exemple masse ou charge) et de sa position, et obéit à des règles mathématiques. On dit que la force électrique est conservative.

C'est pourquoi on utilise habituellement pour illustrer la notion de potentiel électrique l'analogie avec le cours d'eau d'une rivière ; le potentiel de chaque point correspond à son altitude, alors que la différence d’altitude (dénivellation) correspond à la différence de potentiel.

La différence de potentiel (ou tension en l'absence de phénomènes d'induction d'origine extérieure) est une valeur algébrique (elle peut être positive, négative ou nulle) ; elle est souvent notée U.

On peut donc écrire :

${\displaystyle U_{\mathrm {AB} }=V(\mathrm {A} )-V(\mathrm {B} )}$

${\displaystyle \Delta V=V_{\text{final}}-V_{\text{initial}}}$

où :

${\displaystyle V(\mathrm {A} )}$ et ${\displaystyle V(\mathrm {B} )}$ désignent le potentiel électrique en A et en B[1] ;

${\displaystyle U_{\mathrm {AB} }}$ et ${\displaystyle \Delta V}$ désignent la différence de potentiel entre A et B.

On la représente sur les schémas électriques par une flèche allant du point B vers le point A.

Sa mesure s'effectue en physique comme en biologie grâce à un voltmètre ou à un oscilloscope qui sont toujours placés en dérivation ou en parallèle, par rapport au circuit ou à l'objet bipolaire à mesurer.

Le potentiel est toujours défini à une constante près. En électricité il est fréquent que l'on prenne comme référence pour les potentiels (c'est-à-dire le potentiel qui sert de zéro) le potentiel de la terre (que l'on abrège par terre), même si cela n'est pas une obligation. Quel que soit le choix opéré, le point de référence dans le circuit dont le potentiel est fixé à 0 volt est appelé point froid. Selon les dispositifs il peut être relié soit à la masse (carcasse métallique du dispositif), soit à la terre, soit aux deux.

Pour des explications plus pratiques concernant la notion de potentiel électrique, on se référera à l'article tension.

Le potentiel électrique en un point de l'espace est un concept du domaine de l'électricité. Il est défini à partir de la distribution des charges électriques dans l'espace à l'aide de l'application de la loi de Coulomb à une distribution volumique de charge et en utilisant le principe de superposition :

${\displaystyle V_{1}(x_{2},y_{2},z_{2})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\iiint {\frac {\rho (x_{1},y_{1},z_{1})}{r_{12}}}\mathrm {d} x_{1}\mathrm {d} y_{1}\mathrm {d} z_{1}}$

où : ${\displaystyle {\vec {r}}_{12}={\vec {r}}_{2}-{\vec {r}}_{1}}$ et où ${\displaystyle \rho \,}$ est la densité de charge en 1 (autour du point 1 il y a une charge ${\displaystyle \rho \mathrm {d} x_{1}\mathrm {d} y_{1}\mathrm {d} z_{1}}$ dans le volume ${\displaystyle \mathrm {d} v=\mathrm {d} x_{1}\mathrm {d} y_{1}\mathrm {d} z_{1}}$)

Le champ électrique qui dérive de ce potentiel est alors donné par la formule suivante :

${\displaystyle {\vec {E}}_{1}(x_{2},y_{2},z_{2})={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}\iiint {\frac {\rho (x_{1},y_{1},z_{1}){\vec {r}}_{12}}{r_{12}^{3}}}\mathrm {d} x_{1}\mathrm {d} y_{1}\mathrm {d} z_{1}}$

Inversement, la connaissance du champ électrique en un point permet le calcul du potentiel dont il découle :

${\displaystyle V=-\int _{s}{\vec {E}}\cdot \mathrm {d} {\vec {\ell }}}$

où :

${\displaystyle V\,}$ est le potentiel électrique, et ${\displaystyle \mathrm {d} \ell }$ est l'élément d'intégration d'après la formule en repère cartésien ${\displaystyle (O,{\vec {\imath }},{\vec {\jmath }},{\vec {k}})}$ :

${\displaystyle {\vec {E}}=-{\vec {\nabla }}V=-{\frac {\partial V}{\partial x}}{\vec {\imath }}-{\frac {\partial V}{\partial y}}{\vec {\jmath }}-{\frac {\partial V}{\partial z}}{\vec {k}}}$

La variation d'énergie potentielle électrique d'une particule chargée se calcule à partir de la différence entre les potentiels à chacun des points. Il est possible de faire une analogie entre la hauteur et le potentiel. Lorsque la particule diminue en potentiel, son énergie potentielle diminue proportionnellement. Toutefois, à la différence de l'énergie potentielle gravitationnelle, l'énergie potentielle électrique dépend de la charge électrique de la particule et non de sa masse (qui est la « charge gravitationnelle ») :

${\displaystyle E_{\mathrm {pe} }=q\,V}$

où :

• ${\displaystyle E_{\mathrm {pe} }}$ est l'énergie potentielle électrique,
• ${\displaystyle V}$ le potentiel électrique,
• ${\displaystyle q}$ la charge de la particule (positive ou négative).