Gravité Jackiw–Teitelboim

L'action du modèle est donnée par :

${\displaystyle S={\frac {1}{\kappa }}\int d^{2}x\,{\sqrt {-g}}\left[-R\Phi -{\frac {1}{2}}g^{\mu \nu }\nabla _{\mu }\Phi \nabla _{\nu }\Phi -\Lambda +\kappa {\mathcal {L}}_{\text{mat}}\right]}$

où Φ est le dilaton et ${\displaystyle \nabla _{\mu }}$ indique la dérivée covariante.

L'équation du mouvement est :

${\displaystyle R-\Lambda =\kappa T}$

Dans cette situation, la métrique peut mener beaucoup plus facilement à des solutions analytiques que le cas 3+1D, bien que des solutions aient été trouvées également dans cette situation[4].

• Modèle CGHS
• Gravité Liouville

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