Force d'Abraham-Lorentz

En utilisant les notations de la relativité restreinte, la force d'Abraham-Lorentz s'écrit, sous la forme d'un quadrivecteur donné par ${\displaystyle f^{a}={\frac {2}{3}}{\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {1}{c^{3}}}\left({\ddot {u}}^{a}+(a^{b}a_{b})u^{a}\right)}$, où q est la charge électrique de l'objet, c la vitesse de la lumière, ε₀ la permittivité du vide, u^a la quadrivitesse et a^b la quadriaccélération.

En termes de vecteur tridimensionnel usuel, la force d'Abraham-Lorentz s'écrit ${\displaystyle {\mathbf {f} }={\frac {2}{3}}{\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {1}{c^{5}}}\left(c^{2}{\ddot {\mathbf {v} }}-|{\mathbf {a} }|^{2}{\mathbf {v} }\right)}$.

La force d'Abraham-Lorentz ne peut être déterminée que dans le cadre de la relativité restreinte, en imposant que la force de réaction au rayonnement donne d'une part la formule de Larmor, qui indique la quantité d'énergie rayonnée sous forme de rayonnement électromagnétique du fait du mouvement de l'objet, et d'autre part qui satisfasse aux contraintes imposées par la relativité restreinte. C'est dans ce cadre que l'on trouve dans un premier temps la formule relativiste faisant intervenir les quadri-vecteurs, et que l'on en extrait la composante tridimensionnelle qui suit.

Plusieurs paradoxes sont associés à la force d'Abraham-Lorentz. En particulier, elle fait apparaître des phénomènes qui semblent violer la causalité. En effet, la force d'Abraham-Lorentz fait apparaître un temps caractéristique, τ₀, donné par ${\displaystyle \tau _{0}={\frac {2}{3}}{\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {1}{mc^{3}}}}$, où m est la masse de l'objet. Ce temps est extrêmement court : même pour un électron, il est de l'ordre de 6×10^-24 seconde. C'est à cette (courte) échelle de temps qu'apparaissent ces problèmes de causalité. En effet, si l'on omet le terme dissipatif de la force d'Abraham-Lorentz, l'équation du mouvement de l'objet considéré sous l'action d'une force externe de nature indéterminée F_ext s'écrit ${\displaystyle m{\dot {\mathbf {v} }}={\mathbf {F} }_{\rm {ext}}+m\tau _{0}{\ddot {\mathbf {v} }}}$.

En absence de la force externe, l'équation se résume à ${\displaystyle {\dot {\mathbf {v} }}=\tau _{0}{\ddot {\mathbf {v} }}}$, qui admet des solutions du type ${\displaystyle {\dot {\mathbf {v} }}\propto \exp(t/\tau _{0})}$, soit une solution auto-accélérée. L'objet créerait ainsi de l'énergie (cinétique) en quantité illimitée par sa propre interaction et son propre champ. Cette solution n'a bien sûr pas de sens en physique, et l'on doit conserver les solutions physiquement cohérentes dues à la force d'Abraham-Lorentz, en imposant diverses conditions aux limites, notamment l'absence de solution auto-accélérée en l'absence de force extérieure ou quand sa valeur tend vers zéro. Dans ces conditions, la seule solution s'écrit ${\displaystyle {\dot {\mathbf {v} }}=\int _{0}^{\infty }e^{-s}{\frac {{\mathbf {F} _{\rm {ext}}}(t+s\tau _{0})}{m}}\;{\rm {d}}s}$.

On vérifie aisément que cette formule est solution de l'équation de départ. La dérivée de l'accélération est alors ${\displaystyle {\ddot {\mathbf {v} }}=\int _{0}^{\infty }e^{-s}{\frac {{\dot {\mathbf {F} }}_{\rm {ext}}(t+s\tau _{0})}{m}}\;{\rm {d}}s}$, formule que l'on peut intégrer par parties selon ${\displaystyle {\ddot {\mathbf {v} }}=-{\frac {{\mathbf {F} }_{\rm {ext}}(t)}{m\tau _{0}}}+\int _{0}^{\infty }e^{-s}{\frac {{\mathbf {F} }_{\rm {ext}}(t+s\tau _{0})}{m\tau _{0}}}\;{\rm {d}}s=-{\frac {{\mathbf {F} }_{\rm {ext}}(t)}{m\tau _{0}}}+{\frac {\dot {\mathbf {v} }}{\tau _{0}}}}$, ce qui correspond bien à la valeur attendue. Le paradoxe de cette solution est que si l'on considère une force extérieure strictement nulle avant un temps t₀ donné, alors l'accélération va, du fait de l'argument de la force dans l'intégrale, commencer à être non nulle à un temps t' donné par ${\displaystyle t'=t_{0}-\tau _{0}}$.

En d'autres termes, l'objet va commencer à être accéléré avant que la force lui soit appliquée !

La force d'Abraham-Lorentz est une vraie difficulté pour la mécanique classique. Elle prouve que le concept de particule ponctuelle chargée, qui est l'objet le plus simple que l'on peut définir en électromagnétisme, est fondamentalement déficient. Cette situation a amené les physiciens à définir le concept de « rayon classique » d'une telle particule. En pratique, la seule particule chargée connue au début du XX^e siècle étant l'électron, on parle essentiellement de rayon classique de l'électron. Ce rayon fixe l'échelle de distance en dessous de laquelle l'électromagnétisme n'est plus apte à rendre compte des phénomènes conformément à la causalité. Ce rayon classique r₀ de l'électron se déduit de la quantité τ₀ par la formule élémentaire ${\displaystyle r_{0}=c\tau _{0}}$, soit, dans le cas de l'électron, 2×10^-15 mètre.

Le paragraphe qui précède indique qu'il existe une échelle limite en deçà de laquelle on ne peut ignorer l'existence d'une structure à une particule dite « élémentaire ». Cette situation est a priori insatisfaisante, car si l'on greffe une structure à un objet, celui-ci ne peut plus être considéré comme élémentaire. La solution à ce paradoxe va en réalité venir de la mécanique quantique. Cette science indique en effet qu'il n'est pas possible de mesurer simultanément la position et la vitesse d'une particule. Il s'ensuit qu'il existe une limite à la résolution avec laquelle on peut déterminer la position d'une particule, ce qui de facto donne une limite inférieure à la taille que l'on peut associer à une particule. Cette taille limite est appelée longueur d'onde de Compton, souvent notée λ_c, et s'écrit en fonction de la constante de Planck réduite ℏ ${\displaystyle \lambda _{\rm {c}}={\frac {\hbar }{mc}}}$.

Le rapport entre le rayon classique de l'électron et sa longueur d'onde Compton est alors ${\displaystyle {\frac {r_{0}}{\lambda _{\rm {c}}}}={\frac {mc}{\hbar }}{\frac {2}{3}}{\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {1}{mc^{2}}}={\frac {2}{3}}{\frac {q^{2}}{4\pi \epsilon _{0}\hbar c}}}$.

Le second facteur du dernier membre est la constante de structure fine, dont la valeur numérique est de l'ordre de 1/137. Le rapport du rayon classique à la longueur d'onde Compton est donc de l'ordre de 1/200 : le rayon classique est bien plus petit que la longueur d'onde Compton, c'est-à-dire que l'échelle où la physique classique se trouve en difficulté vis-à-vis de la causalité correspond à une situation où l'on sait que la physique classique n'opère plus. Le paradoxe soulevé plus haut n'en est donc plus un, il ne faisait qu'indiquer que l'on avait exhibé un régime où les lois utilisées n'étaient selon toute vraisemblance plus valables. Par contre, il n'indiquait en aucune manière la façon dont le problème allait être résolu (historiquement, ce n'est pas du fait de ce paradoxe que la mécanique quantique a été découverte).

En 1938, Paul Dirac a renormalisé la masse dans l'équation du mouvement créé par la force d'Abraham–Lorentz : c'est l'équation d'Abraham–Lorentz–Dirac[1].