Axion

Comme l'a montré Gerard 't Hooft, la chromodynamique quantique prédit que quelques interactions fortes violeront la symétrie charge+parité. En combinaison avec les effets de l'interaction faible, le paramètre qui quantifie cette violation, noté ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$, constituait une constante fondamentale uniquement accessible par la mesure. Par ailleurs, des interactions violant cette parité de façon importante auraient fourni aux neutrons un moment dipolaire intense[5]. Les observations, qui prouvent l'absence ou la très faible intensité de cet effet, imposent que le paramètre ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$ soit très faible, voire nul.

Pourtant, en théorie, ce paramètre ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$ peut prendre toute valeur entre 0 et 2π, et il n'existait aucune raison pour qu'il soit faible ou nul : c'est ce qui fut appelé le « problème CP fort ».

Une première solution, naturelle, consistait à supposer qu'au moins un quark du modèle standard était de masse nulle. Alors, le paramètre ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$ deviendrait négligeable et le problème de sa valeur serait réglé. Néanmoins, les mesures ont très rapidement invalidé cette théorie en montrant qu'aucun quark observé n'avait de masse nulle ou presque nulle.

En 1977, Roberto Peccei (en) et Helen Quinn ont proposé une solution plus élégante, en postulant une nouvelle symétrie qui mènerait naturellement à un modèle QCD dans lequel la symétrie CP n'est pas violée. Peu après, Frank Wilczek et Steven Weinberg ont noté que cette symétrie pouvait être interprétée différemment : il est possible de faire de ce paramètre ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$ un champ, c'est-à-dire une particule, car selon la théorie quantique des champs, à chaque champ correspond une particule et réciproquement. Ils la nommèrent « axion ». Etant un champ, la valeur de ${\displaystyle {\bar {\Theta }}}$ tendrait naturellement vers zéro car les champs tendent à prendre un état d'équilibre à une valeur minimale.

En inscrivant l'axion dans un cadre théorique plus large, en l'associant à la brisure spontanée d'une « symétrie de Peccei-Quinn » qui provoque la formation de la particule, on peut faire des rapprochements avec le boson de Goldstone, ce qui fait de l'axion un pseudo-boson de Nambu-Goldstone. Il apparaît ainsi que la théorie de la chromodynamique quantique, munie de l'axion, ne présente plus aucune violation de symétrie CP.

Également, les axions pourraient être nécessaires à la théorie des cordes.

Axion (en) est originellement le nom d'une marque de liquide vaisselle. Il a été attribué facétieusement à la particule hypothétique par Frank Wilczek, considérant qu'elle nettoyait radicalement le problème qui entachait la chromodynamique quantique[6].

Le projet italien PVLAS[12] projette de la lumière polarisée à travers un champ magnétique de 5 tesla, à la recherche d'une rotation de la direction de polarisation. Si les axions existent, alors les photons pourraient interagir et se changer en axions ou en axions virtuels. Il en suivrait une légère anomalie de polarisation.

Cet effet est très subtil et difficile à détecter : pour pouvoir le mesurer, la lumière effectue des milliards de va-et-vient à travers le champ magnétique, ce qui cumulerait les éventuelles anomalies.

Des expériences récentes ont révélé une rotation anormale, qui a été initialement interprétée comme l'existence d'un axion de masse comprise entre 1 et 1,5 meV[7]. Cette interprétation a par la suite été retirée par les auteurs[8], et leurs résultats ont été expliqués par un artéfact expérimental[13]. Entretemps, d'autres explications possibles de ces observations ont été avancées à partir de phénomènes connus[9].

Certaines expériences s'attachaient à la découverte d'axions d'origine astrophysique, au moyen de l'effet Primakoff. S'ils existent, les axions peuvent être formés au centre du Soleil lorsque les rayons X diffusent les électrons et les protons, ce qui leur permettrait de se changer en axions. Le projet CAST[2] (CERN Axion Solar Telescope) s'efforce d'observer ce phénomène.

N'ayant pas encore réussi à les détecter, il fut par conséquent possible de poser des limites aux propriétés des axions, notamment concernant leur couplage avec les photons[14].

Le projet ADMX (Axion Dark Matter Experiment)[15], mené au Laboratoire national de Lawrence Livermore, recherche des axions interagissant faiblement dans le halo de matière noire supposé envelopper notre Galaxie[16].

En présence d'un champ magnétique intense, l'objectif est de transformer un axion en photon micro-onde. Le processus est favorisé par l'utilisation d'une cavité résonante de 460 à 810 MHz, supposée adaptée à la masse prédite de l'axion.

Une autre manière de détecter les axions est de mener des expériences « à travers le mur »[17] : en envoyant un faisceau lumineux à travers un champ magnétique intense, on en transforme quelques-uns en axions. Ceux-ci interagissent peu avec la matière, et peuvent passer un mur épais alors que les photons sont absorbés ou réfléchis rapidement. De l'autre côté d'un tel mur, un second champ magnétique permet aux axions de se changer en photons, que l'on pourra éventuellement observer.

La première transformation comme la deuxième ont un rendement extrêmement faible, une telle expérience nécessite par conséquent des flux lumineux très intenses.

D'autres expériences sont menées à l'Institut Laue-Langevin de Grenoble par spectroscopie de résonance gravitationnelle consistant à faire rebondir des neutrons ultra-froids le long d'un miroir pour observer leurs états quantiques d'énergie[18] - [19].

Toujours à Grenoble, le projet GrAHal (pour Grenoble Axion Haloscope) mené par l'institut Néel a pour objectif la recherche de l'axion via une autre méthode de détection, le haloscope. Ici, on cherche à détecter le signal d'un photon émis par un axion après son interaction avec le champ magnétique d'une bobine.

L'expérience américaine ABRACADABRA (A Broadband/Resonant Approach to Cosmic Axion Detection with an Amplifying B-field Ring Apparatus) cherche à détecter le champ magnétique généré par un axion au centre d'un aimant toroïdal et supraconducteur, zone où le champ magnétique doit être nul[20]. Cette expérience n'a pas détecté d'axions ayant une masse comprise entre 3,1 × 10⁻¹⁰ eV et 8,3 × 10⁻⁹ eV[20].

• Matière noire

• (en) R. D. Peccei, H. R. Quinn, Physical Review Letters, 38 (1977), p. 1440
• (en) R. D. Peccei, H. R. Quinn, Physical Review, D16 (1977), p. 1791-1797
• (en) S. Weinberg, Phys. Rev. Letters 40 (1978), p. 223
• (en) F. Wilczek, Phys. Rev. Letters 40 (1978), p. 279
• (en) David J. E. Marsh, « Axion cosmology », Physics Reports, vol. 643,‎ 1^er juillet 2016, p. 1-79 (DOI 10.1016/j.physrep.2016.06.005)
• Leslie Rosenberg, « L'axion, une idée qui a la cote », Hors-série Pour la science, n^o 106,‎ février-mars 2020, p. 56-62
• Chanda Prescod-Weinstein, « La physique passe à l'axion », Pour la science, hors série n^o 114,‎ février-mars 2022, p. 36-45

• « Matière noire : axion ou vérité ? », La Science, CQFD, France Culture, 23 mai 2023.
• « Chasse à l'axion : une nouvelle étape est franchie », CNRS, 02 novembre 2007.
• (en) Graham P. Collins : « A Hint of Axions : An experiment may have seen an elusive new particle », Scientific American, 17 juillet 2006.
• (en) Matthew Chalmers : « Optical rotation sheds light on vacuum », PhysicsWeb.org, 27 mars 2006.
• (en) Belle Dumé : « Axion experiment makes its debut », PhysicsWeb.org, 24 novembre 2006.