Réflexion acoustique

Schéma de principe de la loi de la réflexion : les faisceaux incidents et réfléchis forment avec la normale le même angle, qu'il faut orienter correctement.

Dans le modèle géométrique de propagation sonore, valable en haute fréquence (ie ${\displaystyle kR>>1\,}$), Le son se propage dans une géométrie donnée comme des rayons lumineux selon le principe de Fermat. Ce n'est en réalité pas un principe car on peut démontrer tous ces résultats à partir de l'équation des ondes vérifiée par les grandeurs responsables des phénomènes acoustiques (et notamment la pression).

Ainsi, les rayons sonores suivent, comme les rayons lumineux, les lois de Snell-Descartes. Suivant les propriétés de la surface de réflexion, on ajoute un coefficient de diffusion souvent noté ${\displaystyle \delta \,}$ et un coefficient d'absorption noté ${\displaystyle \alpha \,}$. Ces deux grandeurs sont comprises dans l'intervalle ${\displaystyle [0,1]}$ pour les matériaux passifs classiques. L'amplitude de l'onde réfléchie est multipliée par le coefficient ${\displaystyle (1-\delta )(1-\alpha )\,}$, alors que l'amplitude diffusée vaut ${\displaystyle \delta (1-\alpha )\,}$. On prendra garde à définir correctement ${\displaystyle \alpha \,}$ et ${\displaystyle \delta \,}$ en énergie ou en amplitude. L'énergie non réfléchie est absorbée par le matériau (transmission dans le milieu ou pertes par effet joule).

Un matériau complexe (notamment poreux) a une influence dynamique sur la réflexion. Dans le modèle géométrique, le rayon est réflechi suivant les mêmes lois géométriques mais on impose de plus une relation entre la pression acoustique ${\displaystyle p}$ et la vitesse particulaire normale ${\displaystyle v_{N}}$:

${\displaystyle p=Zv_{N}=Z{\vec {v}}.{\vec {n}}\,}$

où ${\displaystyle {\vec {n}}\,}$ est la normale sortante à la surface de réflexion. ${\displaystyle Z\,}$ est appelé impédance acoustique normale de réflexion par analogie avec les impédances électriques, et peut être complexe ce qui induit éventuellement un déphasage de l'onde réfléchie.

Pour des matériaux solides comme le bois et le métal placés dans l'air, une grande partie de l'onde est réfléchie, environ 99 %, tandis que le faible pourcentage restant est absorbé et transmis dans le matériau. Pour des matériaux poreux comme diverses mousses et éponges, on assiste à une plus grande absorption, et donc, indirectement, à une plus faible réflexion, puisque l'onde sonore perd de l'énergie à cause de la force de frottement favorisée par la surface poreuse.

D'une manière générale, plus un matériau est dense, même s'il est poreux, plus il contribue à augmenter la réflexion de l'onde sonore.