Observateur (physique)

En relativité générale, dans le cadre de la métrique de Schwarzschild, l'observateur de Schwarzschild est un observateur stationnaire[N 1] ${\displaystyle \left(\mathrm {d} r=\mathrm {d} \theta =\mathrm {d} \phi =0\right)}$ et asymptotique[N 2] ${\displaystyle \left(r\to \infty \right)}$ pour lequel le temps propre ${\displaystyle \left(\tau _{\infty }\right)}$ coïncide avec le temps-coordonnée ${\displaystyle \left(t\right)}$part._VIII,_§ 37_7-0">[5].

En relativité générale, un observateur eulérien est un observateur dont la quadrivitesse est le vecteur unitaire ${\displaystyle n}$ de genre temps, dirigé vers le futur et normal à une hypersurface de genre temps ${\displaystyle \Sigma _{t}}$§ 4.3.1_8-0">[6]. La ligne d'univers d'un tel observateur est ainsi orthogonale aux hypersurfaces ${\displaystyle \Sigma _{t}}$§ 4.3.3_9-0">[7]. Physiquement, cela signifie que l'hypersurface est localement l'ensemble des événements qui sont simultanés du point de vue de l'observateur eulérien§ 4.3.3_9-1">[7]. L'observateur eulérien est aussi appelé observateur de référence (en anglais : fiducial observer§ 4.3.3,_rem._4.3_10-0">[8], FIDO). Dans le cas particulier d'un espace-temps axisymétrique et stationnaire, il est également appelé observateur localement non tournant (en anglais : localy non rotating observer§ 4.3.3,_rem._4.3_10-1">[8]) ou observateur à moment cinétique nul (en anglais : zero angular momentum observer§ 4.3.3,_rem._4.3_10-2">[8], ZAMO§ 4.3.3,_rem._4.3_10-3">[8]).